一种磁电偶极子天线

1.本技术涉及天线领域，尤其涉及一种磁电偶极子天线。


背景技术：

2.天线是现代通信系统中的一个重要组成部分，而随着社会通信技术的发展人们对于天线的要求也相应地越来越高。特别是在5g通信系统大放异彩的当今社会，传统的贴片天线或其他天线等都存在着或多或少的不足。
3.文献“k.m.lukandh.wong,"acomplementarywidebandantenna,"u.s.patentno.11/373,518,mar.10,2006”中提出一种磁电偶极子天线，该天线是由一对垂直金属板和它们之间的底面组成磁偶极子，一对与垂直金属板上端相连的水平金属板充当电偶极子，从而实现了磁电偶极子的结合。
4.请参照图1所示，上述天线中电偶极子的方向图在e面呈“8”型，而在h面呈“o”型。磁偶极子天线的方向图则正好相反，其e面方向图剖面呈现“o”型，而在h面呈现出“8”型。
5.这种截然相反的方向图为磁电偶极子的相互结合打下了理论基础。磁偶极子天线与磁电偶极子天线的e面和h面的方向图刚好互补，这就会引起天线的前向辐射增强且后向辐射减弱，从而实现了天线的高前后比。此外，由于两个面的方向图形状的截然相反，使得互补天线在e面和h面的方向图形状相同，这就是磁电偶极子天线具有稳定的辐射图的原因。
6.现有的技术中，磁电偶极子的增益一般位于6-8dbi之间，这在目前要求的5g通信系统应用中的优势并不明显。此外，在后续的磁电偶极子天线的改进工作中大都集中在降低天线的剖面以及提升带宽等，对于天线的增益的改善效果并不明显。
7.传统的组成阵列的方法可以显著提高天线增益，但这需要复杂的馈电网络，这会带来较高的功率损耗。因此，提升单个磁电偶极子天线的增益具有较为重要的现实意义。基于此，在磁电偶极子天线的上方加载一个矩形的电偶极子引向器以形成准八木天线的工作模式，这借鉴了八木天线引向器的思想。
8.文献“j.tao,q.fengandt.liu,"dual-widebandmagneto-electricdipoleantennawit hdirectorloaded,"inieeeantennaswirelesspropag.lett.,vol.17,no.10,pp.1885-1889,oct.2018.”中提出一种技术，通过在传统磁电偶极子天线中增加了一对水平金属板，使天线实现了双频带通信。此外，该天线上方hd＝13mm处还加载了长宽分别为ld＝30mm,wd＝6mm的金属矩形水平板作为电偶极子以充当引向器，使得该天线可以作为准八木天线工作。该电偶极子引向器的加载在频率较高的频带处提高了天线的增益大约2db，但这对于天线增益的提升往往只能集中在某一较窄频率范围内，而对于下频带带宽内增益提升效果不明显。
9.文献“j.tao,q.feng,g.a.e.vandenbosch,andv.volsky,"director-loadedmagneto-electricdipoleantennawithwidebandflatgain,"inieeetrans.antennaspropag.,vol.67,n o.11,pp.6761-6769,nov.2019.”中提出一种技
术，将一对三角型水平金属板构成的电偶极子与两个垂直金属板和他们的之间底面形成的磁偶极子结合共同组成了一个磁电偶极子天线，并且将传统的平面底面用喇叭型反射腔底面代替以抑制天线的背腔辐射。此外，在天线上方加载了介质板印刷电偶极子作为天线的引向器。介质板的材料为fr4，介电常数为4.4，而其上表面印刷的铜表面也去掉了四个角，形成了十字型印刷铜表面以获得更稳定的带内增益，该引向器的加载可以在一定程度上展宽天线的带宽。与此同时，通过调节该引向器的尺寸和其距离天线的高度，可令天线在3.5ghz处获得最大10.5dbi的增益，但这种提升也只能在这个频率周围有效。而这也会导致天线的增益平缓度变差。因此，该技术中电偶极子的提升增益的特性被牺牲以获得更宽的阻抗带宽和更稳定的带内增益。最终该天线的最大增益为8.2dbi，上下波动幅度为0.4db。
10.文献“w.caoetal.,"gainenhancementforwidebandcpme-dipoleantennabyloa dingwithspiralstripinku-band,"inieeetransactionsonantennasandpropagation,vol.66,no.2,pp.962-966,feb.2018.”中还提到一种圆极化磁电偶极子天线，即在平面印刷磁偶极子天线周围加载了螺旋金属条带，使得天线增益得到了一定的提高，同时未损害原天线的轴比带宽。由于其圆极化方式可以减少使用传统线极化天线时存在的发射和接受信号由于方向不对准而引起的信号丢失，因此有望在卫星通信领域发挥重要作用。对于圆极化磁电偶极子天线增益提升的方法通常和线极化天天线相类似，如组成阵列等。但是这种方法具有和线极化天线阵列同样的缺点，如需要复杂的馈电网络以及较高的功率损耗等。因此，如果能提高单个圆极化磁电偶极子天线的增益就可以避免上述缺点。
11.因此，现有技术中还具有以下不足之处：
12.1、传统磁电偶极子天线的增益较低，一般为6-8dbi，与其他天线相比不具有明显优势。
13.2、传统的电偶极子引向器只能在某一特定频率范围附近提高天线增益，且提高的数值有限，对于带宽内其他频率处的增益影响较为微弱。此外，特定范围内增益的提高会使得天线增益的平坦度变差。
14.3、圆极化磁电偶极子天线在平面印刷磁偶极子天线周围加载了螺旋金属条带，这类加载结构只能够用于平面印刷，具有较大的使用限制，且由于金属条是加载在天线周围，必会引起天线的口径尺寸增大。


技术实现要素：

15.本技术的目的在于克服现有技术中的缺陷，提供一种磁电偶极子天线。
16.本技术提供一种磁电偶极子天线，包括：反射器、磁电偶极子辐射器、馈电探针和磁电偶极子引向器；
17.所述反射器设置在平面底板上，为包围所述馈电探针、磁电偶极子辐射器和磁电偶极子引向器四周各边的金属板；
18.所述磁电偶极子辐射器包括垂直固定在所述底板上的两个平行的第一金属板，每个所述第一金属板的上边缘焊接有朝向外侧的第一金属片；
19.所述馈电探针设置为γ形，设置在两个平行的所述第一金属板中，长端通过所述底板预设的开孔，焊接到sma内芯上；
20.所述磁电偶极子引向器包括底部连接且平行的第二金属板，每个所述第二金属板
的上边缘焊接有朝向外侧的第二金属片，所述第二金属片与所述第一金属片通过绝缘柱固定。
21.可选的，所述金属板与所述底板的角度设置为垂直或不垂直。
22.可选的，所述磁电偶极子引向器与所述磁电偶极子辐射器之间的距离通过更换不同长度的所述绝缘柱实现距离调节。
23.可选的，所述第二金属板之间的距离大于所述第一金属板之间的距离。
24.可选的，所述磁电偶极子引向器与所述磁电偶极子辐射器的中心线以及对称面重合。
25.可选的，所述第一金属片和第二金属片平行。
26.可选的，所述磁电偶极子引向器安装位置超过所述反射器各边金属板的高度。
27.本技术的优点和有益效果：
28.本技术提供一种磁电偶极子天线，包括：反射器、磁电偶极子辐射器、馈电探针和磁电偶极子引向器；所述反射器设置在平面底板上，为包围所述馈电探针、磁电偶极子辐射器和磁电偶极子引向器四周各边的金属板；所述磁电偶极子辐射器包括垂直固定在所述底板上的两个平行的第一金属板，每个所述第一金属板的上边缘焊接有朝向外侧的第一金属片；所述馈电探针设置为γ形，设置在两个平行的所述第一金属板中，长端通过所述底板预设的开孔，焊接到s ma内芯上；所述磁电偶极子引向器包括底部连接且平行的第二金属板，每个所述第二金属板的上边缘焊接有朝向外侧的第二金属片，所述第二金属片与所述第一金属片通过绝缘柱固定。通过本技术所述方法，可以有效提高单个磁电偶极子天线的增益。且与传统引向器不同，该引向器可以在较宽的频带范围内有效提高天线增益的同时不会使其平坦度变差。在同等增益提升效果下与阵列相比本技术方法的设计与制作都更为简单易行。
附图说明
29.图1图是本技术中现有技术磁偶极子与电偶极子结合示意图。
30.图2图是本技术中天线结构透视示意图。
31.图3图是本技术中馈电探针结构示意图。
32.图4图是本技术天线结构侧视图。
33.图5是本技术中天线与基本磁电偶极子天线性能对比示意图。
34.图6是本技术中右旋圆极化磁电偶极子天线透视图。
35.图7是本技术中天线测量和仿真的结果对比。
36.图8是所提出的天线2.05ghz,2.25ghz和2.45ghz时的仿真与实测方向图。
37.图9圆极化磁电偶极子天线和基本圆极化磁电偶极子天线增益与轴比带宽对比图。
具体实施方式
38.下面结合附图和具体实施例对本技术作进一步说明，以使本领域的技术人员可以更好地理解本技术并能予以实施。
39.以下内容均是为了详细说明本技术要保护的技术方案所提供的具体实施过程的
示例，但是本技术还可以采用不同于此的描述的其他方式实施，本领域技术人员可以在本技术构思的指引下，采用不同的技术手段实现本技术，因此本技术不受下面具体实施例的限制。
40.本技术提供一种磁电偶极子天线，包括：反射器、磁电偶极子辐射器、馈电探针和磁电偶极子引向器；所述反射器设置在平面底板上，为包围所述馈电探针、磁电偶极子辐射器和磁电偶极子引向器四周各边的金属板；所述磁电偶极子辐射器包括垂直固定在所述底板上的两个平行的第一金属板，每个所述第一金属板的上边缘焊接有朝向外侧的第一金属片；所述馈电探针设置为γ形，设置在两个平行的所述第一金属板中，长端通过所述底板预设的开孔，焊接到s ma内芯上；所述磁电偶极子引向器包括底部连接且平行的第二金属板，每个所述第二金属板的上边缘焊接有朝向外侧的第二金属片，所述第二金属片与所述第一金属片通过绝缘柱固定。通过本技术所述方法，可以有效提高单个磁电偶极子天线的增益。且与传统引向器不同，该引向器可以在较宽的频带范围内有效提高天线增益的同时不会使其平坦度变差。在同等增益提升效果下与阵列相比本技术方法的设计与制作都更为简单易行。
41.图2图是本技术中天线结构透视示意图。
42.请参照图2所示，本技术所提出的天线主要包括单极化磁电偶极子和圆极化磁电偶极子。其中单极化磁电偶极子天线包括：盒型反射器101的底面，底面安装的磁电偶极子辐射器103，上方的磁电偶极子引向器104以及中间激励天线的γ型馈电探针102。该天线除了馈电探针102优选为0.5mm的铜以及厚度优选为4mm铝制底面以外通体由优选为2mm厚的铝板构成，而底面厚度的加厚是为了sma接口螺丝的安装方便。其中，磁电偶极子辐射器103与反射器101底面可以由机器切割整体制成，磁电偶极子引向器104也由机器加工而成。磁电偶极子引向器104的支撑柱为介电常数为4的尼龙螺柱，故辐射器103的电偶极子与引向器104的电偶极子之间的距离可调。本技术所提出的天线同样具有四周以垂直金属板充当反射壁的盒型反射器101，用此和磁电偶极子引向器104搭配使用更好地改善天线性能。
43.该天线整体上包括四部分结构，即盒型反射器101、γ形馈电探针102、磁电偶极子辐射器103以及磁电偶极子引向器104。接下来将详细描述四部分的组成。
44.所述盒型反射器101是指在平面底面的四周增加一定高度的金属板包围底面以减小背向辐射的装置。金属板可以是垂直于底面放置，也可以与底面形成一定的夹角。该反射器101整体上由铝块经过机器加工而成。优选的，所述铝块边长为gl＝230mm，底面厚度为4mm，其余厚度包括后续的引向器104以及辐射器103等都为2mm厚铝板制成。盒型反射器101的反射壁高度如图3所示为hf＝26mm。该反射器101的作用是提高天线的前后比，改善其后向辐射效果，且用该反射器101代替平面反射器101之后可以更好的发挥本技术所提出的磁电偶极子引向器104的增益提升作用。
45.同时，所述圆极化磁电偶极子天线具本技术所述单极化磁电偶极子天线相似的地面结构，而只是地面尺寸与反射壁高度与线极化天线不同。这里圆极化磁电偶极子天线的地面边长为gl＝190mm，hf＝39mm，其余参数相同。
46.图3图是本技术中馈电探针102结构示意图。
47.请参照图3所示，所述单极化磁电偶极子天线中的所述γ型馈电探针102由一条总长度为a+b+h＝52mm且厚度为0.5mm的铜片切割弯折制成。选用铜片的原因主要包括1：铜片
具有更好地导电效果，可以更好地给天线激励；2铜片可以与铜质的sma内芯焊接，而铝则不能进行锡焊。
48.所述γ型馈电探针102的较长的一端底部与经过底面开的孔延申上来的sm a内芯通过锡焊的方式相连接，因此不必进行额外支撑措施。探针上方的水平部分延申长度a到距辐射器103的另一侧垂直金属壁的附近之后向下延申距离b。长度为b的向下延申金属条的作用是与侧壁感应出等效容抗，抵消水平部分产生的感抗对天线的影响，简单的说是为了获得更好地阻抗匹配效果。垂直金属板距离探针的间隙为c＝1.5mm以使探针构成空气微带线如图4所示。
49.对于圆极化磁电偶极子天线的γ型馈电探针，其结构与上述结构相似，仅仅只有尺寸与安装位置上的不同。在圆极化磁电偶极子天线中，探针同样有厚度为0.5mm的铜片弯折制成，其尺寸为fa+fb+fh＝10.8mm+26mm+34mm＝70.8m m。探针长端距离垂直金属板的距离调整为fc＝2mm。
50.请参照图2所示，单极化磁电偶极子天线的磁电偶极子辐射器103包括两个相距为s的垂直的第一金属板以及沿y轴长度为l、沿x轴宽度为w的两个水平的第一金属片。两个第一金属板与它们之间的底面共同组成了磁偶极子；而两个第一金属片与第一金属板上端相连，构成了电偶极子。因此通过此结构可以实现磁偶极子与电偶极子的互补效果，产生图1所示的方向图。这一部分与盒型反射器101是整体结构，在加工时，可以通过一整块铝块雕刻而成。此外，该辐射器103还可以通过底部螺丝拆卸便于中间馈电探针102的安装。与其他的磁电偶极子天线的制作方法：将反射器101与天线分别加工再通过铜箔等粘接的方法相比，本技术的加工方法具有更好地稳定性，且制作工艺更为简便。磁电偶极子辐射器103的水平板上要在相应位置上钻孔以供尼龙柱固定使用。
51.优选的，所述金属板与所述底板的角度设置为垂直或不垂直。所述磁电偶极子引向器与所述磁电偶极子辐射器之间的距离通过更换不同长度的所述绝缘柱实现距离调节。所述第二金属板之间的距离大于所述第一金属板之间的距离。所述磁电偶极子引向器与所述磁电偶极子辐射器的中心线以及对称面重合。所述第一金属片和第二金属片平行。所述磁电偶极子引向器安装位置超过所述反射器各边金属板的高度。
52.而对于圆极化磁电偶极子天线的辐射器而言，其结构与上述结构有所差别。如图6所示，圆极化磁电偶极子辐射器同样具有两个相互平行的垂直金属板与地面构成磁偶极子。而不同之处在于圆极化磁电偶极子辐射器的电偶极子部分，而两个水平金属板是电偶极子。具有相反延申方向的两电偶极子臂使得它们上面的电流具有一定的相位延迟从而实现了天线的右旋圆极化效果。如果想要获得左旋圆极化磁电偶极子天线，只需两侧的水平电偶极子各自往相反方向延申即可。
53.请参照图2所示，所述磁电偶极子引向器104中，引向器104的整体结构与磁电偶极子辐射器103相似，但是尺寸具有较大的不同。同样地，两个垂直第二金属板与它们之间宽度为sd的金属底面共同组成了磁偶极子；而两个水平第二金属片与第二金属板上端相连，构成了电偶极子。其中，第二金属板是相互连接的，高度hd＝27mm，电偶极子即第二金属片水平长度为ld＝27mm，宽度wd＝57mm，且两个第二金属板之间的金属面sd的长度增加为34mm，这是为了更好地提高天线增益的同时维持磁电偶极子的宽阻抗带宽性能。该磁电偶极子引向器104同样由一小块铝块经过雕刻加工而成，这种一体成型的技术的精度更高，产
生的效果更理想。由于该部分与磁电偶极子辐射器103部分是分离的，因此想要放置在磁电偶极子辐射器103上方一段距离处，必须要通过两根直径为4mm的白色尼龙螺柱固定，如图3所示。因此引向器104的水平金属板上必须和辐射器103一样在对应位置开孔，孔的直径为4mm以适应尼龙螺柱的尺寸。这种结构安装简便，且使得磁电偶极子辐射器103与磁电偶极子引向器104之间的距离可调，从而达到更好的效果。
54.所述圆极化磁电偶极子天线包括右旋圆极化磁电偶极子引向器，右旋圆极化磁电偶极子引向器中，两个间隔为sd，宽度为ws，高度为hd的垂直金属板连同它们中间长宽分别为sd和ws的金属平面组成了右旋圆极化引向器的磁偶极子部分，两长度为ld，宽度为wd的水平金属板构成电偶极子。水平金属板延同一轴的相反方向延申wd的距离，构成近似的螺旋形状从而实现引向器的右旋圆极化。它们共同组成了右旋圆极化磁电偶极子引向器。若是辐射器的极化方式是左旋圆极化，那么顶部加载的引向器也需要是左旋圆极化引向器，而只需要将前述的右旋圆极化磁电偶极子引向器中的电偶极子两臂的延申方向反过来即可实现。
55.通过加载本技术所提出的磁电偶极子引向器104，可以在较宽范围内大幅提高磁电偶极子天线的增益，且可以保持宽带磁电偶极子天线的其余优点，如低交叉极化以及稳定的辐射等。
56.而圆极化磁电偶极子引向器的加载使得原本的圆极化磁电偶极子天线增益得到显著提升的同时，还能提升天线的轴比性能，展宽圆极化天线的3db轴比带宽。
57.1、通过改变馈电结构，使用其他类型探针给天线馈电可以产生相似的效果。如将sma接口放置在垂直金属壁的左侧或右侧，在水平电偶极子上开圆孔探出经过阻抗变换部分如形状宽度的改变等连接到另一侧的电偶极子上，从而实现阻抗匹配的同时给天线馈电。
58.2、改变馈电探针102的形状，如将矩形铜条探针的形状改变为渐变梯形等形状。
59.3、通过改变磁电偶极子引向器104的形状，如将磁电偶极子改变成平面结构等。如使用槽天线等效为磁偶极子，水平贴片等效为电偶极子。此种结构会产生类似磁电偶极子引向器104的效果。
60.4、通过改变电偶极子天线的形状，实现天线的圆极化(包括左旋圆极化和右旋圆极化)，在加载了同样极化方向的磁电偶极子引向器之后，在提升原始天线带宽内增益的同时，还能够显著改善天线的轴比带宽。
61.不同于传统的单一的磁偶极子引向器104以及电偶极子引向器104的加载，本技术提出了电偶极子与磁偶极子结合的磁电偶极子引向器104，该引向器104弥补了单一电偶极子或磁偶极子引向器104只能提高某一特定频率范围的增益的缺点，使得在有效带宽范围内均可显著提高磁电偶极子天线的增益。
62.传统的增益提升往往会带来较窄的增益带宽，加载该磁电偶极子引向器104的天线可以相当大程度上保持磁电偶极子天线的宽增益带宽特性。
63.该磁电偶极子引向器104还可以应用于其他不同类型的天线之中，通过尺寸或位置的改变与其他天线相结合，均可取得不错地效果。
64.在同等增益数值的情况下，与天线阵列相比，加载磁电偶极子引向器104的磁电偶极子天线的设计更为简便易行，制作复杂度更低。与其他方法相比更适用于大规模应用。而
在本技术的垂直方向上增加磁电偶极子引向器104的数量同样可以显著提高天线的增益。此外，如想获得更好的增益效果，必要时该天线还可以增加馈电网络以及天线单元，组成天线阵列；
65.本技术所提出的加载磁电偶极子引向器104的天线与基本磁电偶极子天线的仿真性能对比如图5所示。在图中可以看出，加载磁电偶极子引向器104的天线与基本天线的vswr≤2的带宽分别为30.7％(1.93-2.63ghz)和43％(1.93-2.81ghz)。而带宽内的平均增益分别是12.44dbi和9.03dbi。与未加引向器104的天线相比，增益显著提高了3.41db.这说明磁电偶极子引向器104对于天线提升的作用是巨大的，并且，虽然所提出的天线的带宽有所缩窄，但仍然保持着宽带天线的特性。
66.如图7所示，本技术提出的天线的测量和仿真阻抗带宽(vswr≤2)分别为29.21％(1.90ghz-2.55ghz)和30.70％(1.93ghz-2.63ghz)，依然保留了宽带天线的性能特性。同时，所述天线测得和仿真的平均天线增益分别为12.51dbi和12.44dbi。此外，测得的最大实现增益在2.3ghz处为13.51dbi。
67.如图8所示，在图8中，仿真共面极化,仿真交叉极化,实测共面极化,实测交叉极化.(a)e面在2.05ghz,(b)h面在2.05ghz,(c)e面在2.25ghz,(d)h面在2.25ghz,(e)e面在2.45ghz,(f)h面在2.45ghz。
68.天线的测量结果和仿真结果显示出合理的一致性。在h平面(即x-z平面)和e平面(即y-z平面)均观察到《-40db的模拟交叉极化。虽然天线原型测得的交叉极化高于模拟的交叉极化，但仍然相当低(《-30db)。此外，从图中可以得到超过20db的测量前后比。上述结果表明，所提天线在其工作频段具有良好的单向辐射方向图。即加载磁电偶极子引向器之后，使得天线在使增益得到显著提升的情况下依然保持磁电偶极子原本的优良特性如低交叉极化和稳定的方向图等。
69.如图9所示，未加载引向器的圆极化磁电偶极子天线的3db轴比带宽只有41％(2.17-3.29ghz)，而加载磁电偶极子引向器之后，天线的轴比带宽增加到50.79％(1.88-3.16ghz)。这说明加载磁电偶极子引向器之后，所提出的天线的轴比性能并没有变差，反而得到了改善。仿真时所提出的天线轴比带宽内的平均增益与参考天线平均增益分别为11.63dbic和9.45dbic，平均提高了2.18d b。此外，仿真结果显示所提出的天线具有12.02dbic的最大增益值。对比结果说明加载圆极化磁电偶极子引向器之后可以使圆极化磁电偶极子天线的增益得到明显的提升。并且圆极化磁电偶极子引向器的加载不会损害天线原本的轴比带宽，反而会使其得到展宽。

技术特征：
1.一种磁电偶极子天线，其特征在于，包括：反射器、磁电偶极子辐射器、馈电探针和磁电偶极子引向器；所述反射器设置在平面底板上，为包围所述馈电探针、磁电偶极子辐射器和磁电偶极子引向器四周各边的金属板；所述磁电偶极子辐射器包括垂直固定在所述底板上的两个平行的第一金属板，每个所述第一金属板的上边缘焊接有朝向外侧的第一金属片；所述馈电探针设置为γ形，设置在两个平行的所述第一金属板中，长端通过所述底板预设的开孔，焊接到sma内芯上；所述磁电偶极子引向器包括底部连接且平行的第二金属板，每个所述第二金属板的上边缘焊接有朝向外侧的第二金属片，所述第二金属片与所述第一金属片通过绝缘柱固定。2.根据权利要求1所述磁电偶极子天线，其特征在于，所述金属板与所述底板的角度设置为垂直或不垂直。3.根据权利要求1所述磁电偶极子天线，其特征在于，所述磁电偶极子引向器与所述磁电偶极子辐射器之间的距离通过更换不同长度的所述绝缘柱实现距离调节。4.根据权利要求1所述磁电偶极子天线，其特征在于，所述第二金属板之间的距离大于所述第一金属板之间的距离。5.根据权利要求1所述磁电偶极子天线，其特征在于，所述磁电偶极子引向器与所述磁电偶极子辐射器的中心线以及对称面重合。6.根据权利要求1所述磁电偶极子天线，其特征在于，所述第一金属片和第二金属片平行。7.根据权利要求1所述磁电偶极子天线，其特征在于，所述磁电偶极子引向器安装位置超过所述反射器各边金属板的高度。

技术总结
本申请提供一种磁电偶极子天线，包括：反射器、磁电偶极子辐射器、馈电探针和磁电偶极子引向器；所述反射器设置在平面底板上，包围所述馈电探针、磁电偶极子辐射器和磁电偶极子引向器；所述磁电偶极子辐射器垂直固定在所述底板上；所述馈电探针设置在所述磁电偶极子辐射器中间；所述磁电偶极子引向器包括第二金属板，每个所述第二金属板的上边缘焊接有朝向外侧的第二金属片，所述第二金属片与所述第一金属片通过绝缘柱固定。通过本申请所述方法，可有效提高单个磁电偶极子天线的增益，同时在较宽的频带范围内有效提高天线增益的同时不会使其平坦度变差。使其平坦度变差。使其平坦度变差。


技术研发人员：冯立营 张超群
受保护的技术使用者：天津职业技术师范大学（中国职业培训指导教师进修中心）
技术研发日：2023.02.28
技术公布日：2023/8/14