块体合金杨氏模量的无损测定方法、系统、设备及介质

1.本发明涉及合金检测技术领域，特别是涉及块体合金杨氏模量的无损测定方法、系统、设备及介质。


背景技术：

2.随着科学技术的不断发展，全球制造业以及航空航天的发展速度加快，不断改善合金的力学性能成为推动科技进步的一个不可避免的趋势，因此需要精确测量合金的力学性能。杨氏模量作为研究材料力学性能的重要参数之一，从宏观的角度来看，杨氏模量描述了物体抵抗弹性变形的能力，从微观的角度来看，它反映了原子、离子或分子之间的结合强度。
3.目前常用的对合金杨氏模量的检测方法主要有通过用拉伸试验得到的应力-应变曲线来计算金属材料的杨氏模量，以及通过依赖于压头几何形状的纳米压痕来得到杨氏模量。但上述这两种方法，均存在以下问题：目前对块体合金杨氏模量的所有测试方法，均会对样品产生不同程度的损害，尚未找到完全无损的测试方法，且关于合金的杨氏模量测试多通过拉伸试验得到的应力-应变曲线来计算杨氏模量，测试方法较为传统，并且对材料的尺寸要求较高，因此当前无法实现在不破坏样品的同时提高检测准确性。


技术实现要素：

4.本发明的目的是提供块体合金杨氏模量的无损测定方法、系统、设备及介质，能够在不破坏样品的同时提高杨氏模量检测的准确性。
5.为实现上述目的，本发明提供了如下方案：
6.一种块体合金杨氏模量的无损测定方法，包括：
7.对所述目标块体合金进行布里渊光散射，得到合金光谱；所述合金光谱包括瑞利表面波和体波；所述体波包括横波和纵波；
8.对所述合金光谱进行洛伦兹拟合，得到瑞利表面波频移和体波频移；
9.根据声速与色散关系的对应关系、动量守恒定律、所述瑞利表面波频移和所述体波频移，计算瑞利表面波声速和体波声速；
10.根据所述瑞利表面波声速和所述体波声速确定独立弹性系数矩阵；
11.根据所述独立弹性系数矩阵和杨氏模量公式计算所述目标块体合金的杨氏模量。
12.可选地，所述根据声速与色散关系的对应关系、动量守恒定律、所述瑞利表面波频移和所述体波频移，计算瑞利表面波声速和体波声速，具体包括：
13.根据动量守恒和所述体波的波形参数确定所述体波的波矢量；所述波形参数包括入射光与散射光之间的夹角、折射率和入射光波长；
14.根据动量守恒、所述瑞利表面波的入射角和入射光波长确定所述瑞利表面波的波矢量；
15.根据声速与色散关系的对应关系、所述体波的波矢量、所述瑞利表面波的波矢量、
所述瑞利表面波频移和所述体波频移，计算瑞利表面波声速和体波声速。
16.可选地，所述根据所述瑞利表面波声速和所述体波声速确定独立弹性系数矩阵，具体包括：
17.确定目标块体合金的晶体结构；
18.根据所述晶体结构、所述瑞利表面波声速和所述体波声速确定独立弹性系数矩阵。
19.可选地，所述根据所述晶体结构、所述瑞利表面波声速和所述体波声速确定独立弹性系数矩阵，具体包括：
20.根据所述晶体结构确定独立弹性系数的数量；
21.根据胡克定律、所述瑞利表面波声速和所述体波声速计算各独立弹性系数；
22.根据各所述独立弹性系数构建独立弹性系数矩阵。
23.可选地，所述布里渊光散射采用背散射光路，且频段为-20～20ghz。
24.本发明提供了一种块体合金杨氏模量的无损测定系统，包括：
25.布里渊光散射模块，用于对所述目标块体合金进行布里渊光散射，得到合金光谱；所述合金光谱包括瑞利表面波和体波；所述体波包括横波和纵波；
26.洛伦兹拟合模块，用于对所述合金光谱进行洛伦兹拟合，得到瑞利表面波频移和体波频移；
27.第一运算模块，用于根据声速与色散关系的对应关系、动量守恒定律、所述瑞利表面波频移和所述体波频移，计算瑞利表面波声速和体波声速；
28.第二运算模块，用于根据胡克定律、所述瑞利表面波声速和所述体波声速确定独立弹性系数矩阵；
29.杨氏模量计算模块，用于根据所述独立弹性系数矩阵和杨氏模量公式计算所述目标块体合金的杨氏模量。
30.本发明提供了一种电子设备，包括存储器及处理器，所述存储器用于存储计算机程序，所述处理器运行所述计算机程序以使所述电子设备执行根据上述的块体合金杨氏模量的无损测定方法。
31.本发明提供了一种计算机可读存储介质，其存储有计算机程序，所述计算机程序被处理器执行时实现如上述的块体合金杨氏模量的无损测定方法。
32.根据本发明提供的具体实施例，本发明公开了以下技术效果：
33.本发明公开了块体合金杨氏模量的无损测定方法、系统、设备及介质，所述方法包括通过利用布里渊光散射获取瑞利表面波和体波的频移，进而根据声速与色散关系的对应关系、动量守恒定律和杨氏模量公式计算所述目标块体合金的杨氏模量，能够在不破坏样品的同时大幅提高杨氏模量检测的准确性。
附图说明
34.为了更清楚地说明本发明实施例或现有技术中的技术方案，下面将对实施例中所需要使用的附图作简单地介绍，显而易见地，下面描述中的附图仅仅是本发明的一些实施例，对于本领域普通技术人员来讲，在不付出创造性劳动性的前提下，还可以根据这些附图获得其他的附图。
35.图1为本发明块体合金杨氏模量的无损测定方法的方法流程图；
36.图2为本实施例中sn-9at.％co和sn-50at.％cu合金不同时间热稳定后的显微组织图；
37.图3为本实施例中sn-9at.％co和sn-50at.％cu合金不同时间热稳定后的e部分、f部分、g部分、h部分、i部分、j部分、k部分和l部分的显微组织图；
38.图4为本实施例中sn-9at.％co合金分别在6h和80h热稳定后初生相糊状区内cosn相的体积分数随合金位置变化的函数图；
39.图5为本实施例中sn-9at.％co合金分别在6h和80h热稳定后包晶相糊状区内cosn2相的体积分数随合金位置变化的函数图；
40.图6为本实施例中sn-50at.％cu合金分别在4h和45h热稳定后的初生相糊状区内cu3sn相体积分数随合金位置变化的函数图；
41.图7为本实施例中sn-50at.％cu合金分别在4h和45h热稳定后包晶相糊状区内cu6sn5相的体积分数随合金位置变化的函数图；
42.图8为本实施例中sn-9at.％co合金长时间热稳定后初生相糊状区的xrd谱图；
43.图9为本实施例中sn-9at.％co合金长时间热稳定后包晶相糊状区的xrd谱图；
44.图10为本实施例中sn-50at.％cu合金长时间热稳定后初生相糊状区的xrd谱图；
45.图11为本实施例中sn-50at.％cu合金长时间热稳定后包晶相糊状区的xrd谱图；
46.图12为本实施例中布里渊光散射样品结构示意图；
47.图13为本实施例中布里渊光散射光路示意图；
48.图14为本实施例中cosn相的水平样品和垂直样品的bls谱图；
49.图15为本实施例中cosn2相的水平样品和垂直样品的bls谱图；
50.图16为本实施例中cu3sn相的水平样品和垂直样品的bls谱图；
51.图17为本实施例中cu6sn5相的水平样品和垂直样品的bls谱图；
52.图18为本发明块体合金杨氏模量的无损测定系统的结构框图。
53.附图标记：
54.1-极化分析器；2-收集透镜；3-聚焦透镜；4-滤波器；5-分束器；6-激光器；7-反射器；8-扫描仪；9-数据采集系统；10-样品。
具体实施方式
55.下面将结合本发明实施例中的附图，对本发明实施例中的技术方案进行清楚、完整地描述，显然，所描述的实施例仅仅是本发明一部分实施例，而不是全部的实施例。基于本发明中的实施例，本领域普通技术人员在没有做出创造性劳动前提下所获得的所有其他实施例，都属于本发明保护的范围。
56.本发明的目的是提供块体合金杨氏模量的无损测定方法、系统、设备及介质，能够在不破坏样品的同时提高杨氏模量检测的准确性。
57.为使本发明的上述目的、特征和优点能够更加明显易懂，下面结合附图和具体实施方式对本发明作进一步详细的说明。
58.如图1所示，本发明提供了一种块体合金杨氏模量的无损测定方法，包括：
59.步骤100：对所述目标块体合金进行布里渊光散射，得到合金光谱；所述合金光谱
包括瑞利表面波和体波；所述体波包括横波和纵波。
60.步骤200：对所述合金光谱进行洛伦兹拟合，得到瑞利表面波频移和体波频移。
61.步骤300：根据声速与色散关系的对应关系、动量守恒定律、所述瑞利表面波频移和所述体波频移，计算瑞利表面波声速和体波声速。
62.步骤400：根据所述瑞利表面波声速和所述体波声速确定独立弹性系数矩阵。
63.步骤500：根据所述独立弹性系数矩阵和杨氏模量公式计算所述目标块体合金的杨氏模量。
64.作为具体的实施方式，步骤300的运算过程，具体包括如下步骤：
65.第一步，根据动量守恒和所述体波的波形参数确定所述体波的波矢量；所述波形参数包括入射光与散射光之间的夹角、折射率和入射光波长。
66.第二步，根据动量守恒、所述瑞利表面波的入射角和入射光波长确定所述瑞利表面波的波矢量。
67.第三步，根据声速与色散关系的对应关系、所述体波的波矢量、所述瑞利表面波的波矢量、所述瑞利表面波频移和所述体波频移，计算瑞利表面波声速和体波声速。
68.作为具体的实施方式，步骤400的运算过程，具体包括以下步骤：
69.第一步，确定目标块体合金的晶体结构。
70.第二步，根据所述晶体结构、所述瑞利表面波声速和所述体波声速确定独立弹性系数矩阵。具体过程为：根据所述晶体结构确定独立弹性系数的数量；根据胡克定律、所述瑞利表面波声速和所述体波声速计算各独立弹性系数；根据各所述独立弹性系数构建独立弹性系数矩阵。
71.在本实施例中，布里渊光散射采用背散射光路，且频段为-20～20ghz。
72.在上述方法的基础上，提供如下实施例：
73.布里渊光散射(bls)作为一种无损光学检测技术，利用光子与声子之间的非弹性散射，通过检测不同频率散射光的强度，得到弹性波的频移。通过改变样品的厚度、入射角和极化条件等，bls光谱可以检测到的声学声子主要分为两类。第一类是在材料内部传播的体波(baw)，包括沿振动方向传播的纵波(l)和垂直于振动方向传播的横波(t)。第二类是在表面传播的表面波，即在样品表面附近传播的瑞利表面波(rsaw)。通过确定弹性波的频移、声速、各向异性材料的独立弹性系数，并以此为基础计算出杨氏模量。
74.根据动量守恒，baw的波矢量可以表示为：
[0075][0076]
其中，n是折射率，λ是入射光的波长，是入射光和散射光之间的夹角。对于背散射结构，相应的声子波矢为：
[0077][0078]
根据面内动量守恒，rsaw的波矢量可以表示为：
[0079][0080]
θi为入射角。声学声子的色散关系是线性的，声速与色散关系的斜率相对应：
[0081][0082]
对于体波和瑞利波，声速为：
[0083][0084][0085]
采用洛伦兹拟合得到金属间化合物的瑞利波和纵波。将这两种波的频移代入上述公式，得到各自的瑞利声速vr和纵波声速v
l
，瑞利波声速与体波声速的关系为：
[0086][0087]
横波声速能够由此得到。不同的声速可以计算出不同的独立弹性系数，独立弹性系数的数目随着晶体对称性的增加而减少。
[0088]
bls常用于测量某些薄膜和玻璃的声速，以获得独立弹性系数(c)和杨氏模量(e)等力学性能。对于各向异性材料，独立弹性系数作为重要参数建立了声速与杨氏模量之间的关系。独立弹性系数的数目与晶体结构密切相关，可以用胡克定律描述应力与弹性应变之间的关系。根据胡克定律：
[0089]
σ
ij
＝c
ijkl
ε
kl
.
ꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(8)
[0090]
不同的声速可以计算出不同的独立弹性系数，独立弹性系数的数目随着晶体对称性的增加而减少。
[0091]
独立弹性系数与声速的关系由下式建立：
[0092][0093][0094][0095][0096]c12
＝c
11-2c
66
ꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(13)
[0097]c13
＝c
33-2c
44
ꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(14)
[0098]vlh
和v
th
分别为水平样品测得的纵波声速和横波声速，v
lv
和v
tv
分别为垂直样品测得的纵波声速和横波声速。得到所有独立弹性系数后，水平方向上的杨氏模量(e
||
)和垂直方向上的杨氏模量(e
⊥
)可以分别用以下公式计算：
[0099][0100][0101]
由于bls是一种无损测量方法，结合金属间化合物的单相样品和成熟的计算理论，用bls方法得到的杨氏模量更准确。
[0102]
针对现有的块体合金杨氏模量的测试方法存在的对样品有破坏性、存在较明显误差及制样复杂等明显缺点和不足的情况，结合现有技术中以bls测试方法为基础、可对合金
杨氏模量进行第一性原理计算表征的理论，本发明提供了一种适用于对块体合金中杨氏模量进行无损检测的方法。该方法以长、宽均为2mm，厚度为0.5mm的合金块体为研究对象，对具有复杂晶体结构的金属间化合物中杨氏模量进行了测试计算，并与纳米压痕法获得的结果进行对比，验证了该方法的可靠性。该方法使用仪器先进，数据处理理论成熟，获得结果可靠同时对待测样品无损。
[0103]
实施例1
[0104]
一种对sn-9at.％co包晶合金的杨氏模量进行无损检测的方法，具体步骤如下：
[0105]
(1)按所需成分配比称取高纯度的锡(sn)、钴(co)单质，将配比好的原材料放置在真空感应熔炼炉中进行熔炼。利用线切割技术从铸锭上切取φ6mm
×
110mm的圆棒，打磨清洗后放在高纯度氧化铝坩埚中。
[0106]
(2)静置热稳定在bridgman炉中进行，热稳定时间为6h和80h，热稳定温度为1000℃。热稳定完毕时，在ga-in-sn液体中淬火，完成样品制备。随后打磨抛光，采用x射线衍射仪和扫描电子显微镜对样品的显微组织和相组成进行了分析，采用image j软件进行相的体积分数分析，结果示于图2-图5、图8-图9中。
[0107]
(3)将经过长时间热稳定后的sn-9at.％co合金试样切割，制备尺寸为2mm
×
2mm
×
0.5mm的水平(h)和垂直切片(v)，对样品表面进行抛光处理后放在串联六通道(3+3)的sandercock型fp干涉仪的布里渊光散射仪样品杆上，光散射样品的位置关系如图12所示，其中，m为0.5mm，l为2mm，p为2mm，入射角角度为10
°
。此外，光散射仪及光散射路线如图13所示，光散射仪包括：极化分析器1、收集透镜2、聚焦透镜3、滤波器4、分束器5、激光器6、反射器7、扫描仪8、数据采集系统9和样品10。
[0108]
(4)设定布里渊光散射仪的工作参数：光路设置为背向散射。入射光波长为532nm，入射角角度θi为10
°
，探测频段为-20～20ghz，开始测试。
[0109]
(5)获得cosn和cosn2相的布里渊光谱，如图14-图15所示。通过洛伦兹拟合，在光谱中可以观察到瑞利表面波和体波及其频移。
[0110]
(6)结合光谱中的瑞利表面波和体波的频移，以及公式(1)-公式(7)计算得声速，结果如表1所示。
[0111]
(7)根据声速计算cosn和cosn2相所对应的独立弹性系数矩阵。cosn相为六方结构，cosn2相为四方结构，具有六方和四方结构的相需要六个独立弹性系数，具体独立弹性系数矩阵如下：
[0112][0113]
结合公式(8)-公式(14)计算出cosn和cosn2相的独立弹性系数，结果见表1。
[0114]
(8)根据独立弹性系数矩阵，结合公式(15)-公式(16)计算得cosn和cosn2相的各向异性弹性模量(也即杨氏模量)，结果见表1。
[0115]
表1金属间化合物的计算参数及结果
[0116][0117][0118]
实施例2
[0119]
一种对sn-50at.％cu包晶合金的杨氏模量进行无损检测的方法，具体步骤如下：
[0120]
(1)按所需成分配比称取高纯度的锡(sn)、铜(cu)单质，将配比好的原材料放置在真空感应熔炼炉中进行熔炼。利用线切割技术从铸锭上切取φ6mm
×
110mm的圆棒，打磨清洗后放在高纯度氧化铝坩埚中。
[0121]
(2)静置热稳定在bridgman炉中进行，热稳定时间为4h和45h，热稳定温度为1000℃。热稳定完毕时，在ga-in-sn液体中淬火，完成样品制备。随后打磨抛光，采用x射线衍射仪和扫描电子显微镜对样品的显微组织和相组成进行了分析，采用image j软件进行相的体积分数分析，结果示于图2-图3、图6-图7、图10-图11中。
[0122]
(3)将经过长时间热稳定后的sn-50at.％cu合金试样切割，制备尺寸为2mm
×
2mm
×
0.5mm的水平(h)和垂直(v)切片，对样品表面进行抛光处理后放在串联六通道(3+3)的sandercock型fp干涉仪的布里渊光散射仪样品杆上，光散射样品的位置关系和光散射仪示意图如图12-图13所示。
[0123]
(4)设定布里渊光散射仪的工作参数：光路设置为背向散射。入射光波长为532nm，入射角角度为10
°
，探测频段为-20～20ghz，开始测试。
[0124]
(5)获得cu3sn和cu6sn5相的布里渊光谱，如图16-图17所示。通过洛伦兹拟合，在光
谱中可以观察到瑞利表面波和体波及其频移。
[0125]
(6)结合光谱中的瑞利表面波和体波的频移，以及公式(1)-公式(7)计算声速，结果见表1。
[0126]
(7)根据声速计算cu3sn和cu6sn5相所对应的独立弹性系数矩阵。cu3sn相为单斜结构，cu6sn5相均为六方结构，具有单斜结构的相需要九个独立弹性系数，具有六方结构的相需要六个独立弹性系数。由于cu3sn具有横向各向同性，因此只有六个独立弹性系数。具体独立弹性系数矩阵如下：
[0127][0128]
结合公式(8)-公式(14)计算出cu3sn和cu6sn5相的独立弹性系数，结果见表1。
[0129]
(8)根据独立弹性系数矩阵，结合公式(15)-公式(16)计算得cu3sn和cu6sn5相的各向异性弹性模量，结果见表1。
[0130]
上述2个实施例中，通过bls无损检测方法分别测试到sn-9at.％co和sn-50at.％cu包晶合金中金属间化合物相的各向异性杨氏模量。为证实测试结果的准确性，与前人工作相对比，对比数据列入表1。
[0131]
对比发现，测试结果与其他方法所得结果吻合较好，略低于大多数文献中采用纳米压痕法测得的结果。是因为在纳米压痕实验中，当压头被压入样品中时，位错在压头应力场的作用下向样品内扩展，进而引起样品的塑性变形和强化，这导致了杨氏模量的高估。该结果证实了bls在测量合金中具有复杂晶体结构相的弹性模量方面的有效性，对于深入了解块体合金的弹性特性至关重要，从而使bls无损检测能够对块体合金进行更多的探索，并有可能在不久的将来成为测试不透明块状材料弹性模量的重要工具。而且，上述方法不仅能够无损测定块体合金的杨氏模量，还通过采取定向凝固技术的静置热稳定处理手段制备金属间化合物单相，来进一步提高测试的可靠性。
[0132]
如图18所示，本发明提供了一种块体合金杨氏模量的无损测定系统，包括：
[0133]
布里渊光散射模块，用于对所述目标块体合金进行布里渊光散射，得到合金光谱；所述合金光谱包括瑞利表面波和体波；所述体波包括横波和纵波。
[0134]
洛伦兹拟合模块，用于对所述合金光谱进行洛伦兹拟合，得到瑞利表面波频移和体波频移。
[0135]
第一运算模块，用于根据声速与色散关系的对应关系、动量守恒定律、所述瑞利表面波频移和所述体波频移，计算瑞利表面波声速和体波声速。
[0136]
第二运算模块，用于根据胡克定律、所述瑞利表面波声速和所述体波声速确定独立弹性系数矩阵。
[0137]
杨氏模量计算模块，用于根据所述独立弹性系数矩阵和杨氏模量公式计算所述目标块体合金的杨氏模量。
[0138]
本发明提供了一种电子设备，包括存储器及处理器，所述存储器用于存储计算机程序，所述处理器运行所述计算机程序以使所述电子设备执行根据上述的块体合金杨氏模
量的无损测定方法。
[0139]
本发明提供了一种计算机可读存储介质，其存储有计算机程序，所述计算机程序被处理器执行时实现如上述的块体合金杨氏模量的无损测定方法。
[0140]
本说明书中各个实施例采用递进的方式描述，每个实施例重点说明的都是与其他实施例的不同之处，各个实施例之间相同相似部分互相参见即可。
[0141]
本文中应用了具体个例对本发明的原理及实施方式进行了阐述，以上实施例的说明只是用于帮助理解本发明的核心思想；同时，对于本领域的一般技术人员，依据本发明的思想，在具体实施方式及应用范围上均会有改变之处。综上所述，本说明书内容不应理解为对本发明的限制。

技术特征：
1.一种块体合金杨氏模量的无损测定方法，其特征在于，包括：对所述目标块体合金进行布里渊光散射，得到合金光谱；所述合金光谱包括瑞利表面波和体波；所述体波包括横波和纵波；对所述合金光谱进行洛伦兹拟合，得到瑞利表面波频移和体波频移；根据声速与色散关系的对应关系、动量守恒定律、所述瑞利表面波频移和所述体波频移，计算瑞利表面波声速和体波声速；根据所述瑞利表面波声速和所述体波声速确定独立弹性系数矩阵；根据所述独立弹性系数矩阵和杨氏模量公式计算所述目标块体合金的杨氏模量。2.根据权利要求1所述的块体合金杨氏模量的无损测定方法，其特征在于，所述根据声速与色散关系的对应关系、动量守恒定律、所述瑞利表面波频移和所述体波频移，计算瑞利表面波声速和体波声速，具体包括：根据动量守恒和所述体波的波形参数确定所述体波的波矢量；所述波形参数包括入射光与散射光之间的夹角、折射率和入射光波长；根据动量守恒、所述瑞利表面波的入射角和入射光波长确定所述瑞利表面波的波矢量；根据声速与色散关系的对应关系、所述体波的波矢量、所述瑞利表面波的波矢量、所述瑞利表面波频移和所述体波频移，计算瑞利表面波声速和体波声速。3.根据权利要求1所述的块体合金杨氏模量的无损测定方法，其特征在于，所述根据所述瑞利表面波声速和所述体波声速确定独立弹性系数矩阵，具体包括：确定目标块体合金的晶体结构；根据所述晶体结构、所述瑞利表面波声速和所述体波声速确定独立弹性系数矩阵。4.根据权利要求3所述的块体合金杨氏模量的无损测定方法，其特征在于，所述根据所述晶体结构、所述瑞利表面波声速和所述体波声速确定独立弹性系数矩阵，具体包括：根据所述晶体结构确定独立弹性系数的数量；根据胡克定律、所述瑞利表面波声速和所述体波声速计算各独立弹性系数；根据各所述独立弹性系数构建独立弹性系数矩阵。5.根据权利要求1所述的块体合金杨氏模量的无损测定方法，其特征在于，所述布里渊光散射采用背散射光路，且频段为-20～20ghz。6.一种块体合金杨氏模量的无损测定系统，其特征在于，包括：布里渊光散射模块，用于对所述目标块体合金进行布里渊光散射，得到合金光谱；所述合金光谱包括瑞利表面波和体波；所述体波包括横波和纵波；洛伦兹拟合模块，用于对所述合金光谱进行洛伦兹拟合，得到瑞利表面波频移和体波频移；第一运算模块，用于根据声速与色散关系的对应关系、动量守恒定律、所述瑞利表面波频移和所述体波频移，计算瑞利表面波声速和体波声速；第二运算模块，用于根据胡克定律、所述瑞利表面波声速和所述体波声速确定独立弹性系数矩阵；杨氏模量计算模块，用于根据所述独立弹性系数矩阵和杨氏模量公式计算所述目标块体合金的杨氏模量。
7.一种电子设备，其特征在于，包括存储器及处理器，所述存储器用于存储计算机程序，所述处理器运行所述计算机程序以使所述电子设备执行根据权利要求1-5中所述的块体合金杨氏模量的无损测定方法。8.一种计算机可读存储介质，其特征在于，其存储有计算机程序，所述计算机程序被处理器执行时实现如权利要求1-5中所述的块体合金杨氏模量的无损测定方法。

技术总结
本发明公开块体合金杨氏模量的无损测定方法、系统、设备及介质，涉及合金检测技术领域。所述方法包括：对所述目标块体合金进行布里渊光散射，得到合金光谱；所述合金光谱包括瑞利表面波和体波；所述体波包括横波和纵波；对所述合金光谱进行洛伦兹拟合，得到瑞利表面波频移和体波频移；根据声速与色散关系的对应关系、动量守恒定律、所述瑞利表面波频移和所述体波频移，计算瑞利表面波声速和体波声速；根据所述瑞利表面波声速和所述体波声速确定独立弹性系数矩阵；根据所述独立弹性系数矩阵和杨氏模量公式计算所述目标块体合金的杨氏模量。本发明能够在不破坏样品的同时提高杨氏模量检测的准确性。模量检测的准确性。模量检测的准确性。


技术研发人员：彭鹏 甘露 徐远丽 张旭东 王连文 马智锟
受保护的技术使用者：兰州大学
技术研发日：2023.03.15
技术公布日：2023/8/5